Theory of Paramagnetism in hindi अनुचुम्बकत्व का सिद्धांत क्या है सूत्र लिखिए सिद्ध कीजिये

U = 3NkT = 3nRT

जिससे प्रति मोल आन्तरिक ऊर्जा

चित्र (6.11-1) तांबे के लिए Cp और Cy 3R के लगभग होती है, परन्तु यह OK पर शून्य तक हासित होती है। ये वक्र सब पदार्थों के प्ररूपी हैं, यद्यपि वह ताप परास जिस पर मान 3R से ह्रास होता है सब पदार्थों के लिए समान नहीं होती । निम्न ताप पर Cv में ह्रास की प्रथम व्याख्या आइन्स्टाइन ने दी थी। पिछले खण्ड में एक विमीय रैखिक दोलित्र के लिए Cv का सूत्र व्युत्पन्न किया गया था। [समीकरण ( 16 ) खण्ड 6.10] परन्तु ठोस के अणु तीन विमाओं में गति करने के लिए स्वतंत्र हैं। अतः R के स्थान पर 3R प्राप्त होगा। इस प्रकार एक ठोस की विशिष्ट ऊष्माधारिता के लिए आइन्स्टाइन का व्यंजक है

जहाँ θE अभिलाक्षणिक आइन्स्टाइन ताप है |

यहाँ θE = hv/k से परिभाषित होता है , यहाँ v आण्विक कम्पन्न की आवृत्ति है |

इस सिद्धान्त के अनुसार T के सापेक्ष Cv के ग्राफ का रूप वही होता है जैसा कि चित्र (6.11-1 ) में प्रदर्शित प्रायोगिक वक्र है, किन्तु θE का ऐसा मान ज्ञात करना संभव नहीं है जो दोनों ताप परासों पर अच्छी सहमति प्रदान करे। विशेषकर, यदि ӨЕ • के एक मान का वरण किया जाए जो उच्च तापों पर अच्छी सहमति प्रदान करता है, तो निम्न तापों पर प्रायोगिक मान सैद्धान्तिक मानों की अपेक्षा काफी बड़े होते हैं ।

अर्थात् T → 0 होने पर Cv चरघांताकी रूप से घटती है जबकि प्रयोगों के अनुसार इस परास में Cv ∝ T^3 होती सरल आइन्स्टाइन सिद्धान्त यह कल्पना करता है कि सब अणु समान आवृत्ति v से दोलन करते हैं। नेर्स्ट (Nernst) और लिण्डमान (Lindemann ) ने ज्ञात किया कि सिद्धान्त और प्रयोग में सहमति यह कल्पना कर सुधर सकती है। कि ठोस के अणु दो आवृत्तियों, v और 2v से दोलन कर सकते हैं। डिबाई (Debye) ने इस विचार का विस्तार किया. उसने कल्पना की कि एकल अणुओं के ऊष्मीय कंपन अप्रगामी प्रत्यास्थ तरंगों के समुच्चय द्वारा प्रतिस्थापित किया जा सकते हैं, जिनकी आवृत्तियों, अंतराण्विक दूरियों की कोटि की तरंगदैर्घ्य के संगत एक अधिकतम मान v तक, सतत परास में होती है। डिबाई का सिद्धान्त गणितीय रूप से आइन्स्टाइन के सिद्धान्त की अपेक्षाकृत अधिक जटिल है और यहाँ हम केवल परिणाम देंगे। डिबाई के सिद्धान्त से,

आइन्स्टाइन के सिद्धांत में यह हास चरघातांक रूप से होता है θD के एक उचित चयन से आइन्स्टाइन समीकरण की अपेक्षा डिबाई सिद्धांत से प्रयोग से अधिक अच्छी सहमती प्राप्त की जा सकती है। यह सिद्धान्त भी पूर्णता से बहुत परे है और इसकी बारीकियाँ अब भी सैद्धान्तिक भौतिकी के अपूर्ण कार्य
का एक अंग है।
चित्र (6.11-2) डिबाई सिद्धान्त के अनुसार Cv/R का T/θ के फलन के रूप में एक ग्राफ है। इसकी चित्र (6.11-1) से समरूपता स्पष्ट है।
अनुचुम्बकत्व का सिद्धान्त (Theory of Paramagnetism)
अणुओं में अपनी कक्षाओं में चक्कर काटते हुये तथा अपनी अक्षों के प्रति चक्रण करते हुए एक या अधिक इलेक्ट्रॉन होते हैं जिसके फलस्वरूप अणुओं में चुम्बकीय आघूर्ण एवं कोणीय संवेग होते हैं। बाह्य चुम्बकीय क्षेत्र के प्रभावस्वरूप आण्विक चुम्बकों पर बल आघूर्ण कार्य करता है तथा अणुओं के मध्य संघट्टन व ऊर्जा के पुनर्वितरण द्वारा उनका सरैखण होता है। साथ ही आण्विक संघट्ट नियमित व्यवस्था को यादृच्छिक व्यवस्था में परिवर्तित करने का कार्य भी करते हैं। गुणात्मक रूप से जितना अधिक ताप होगा उतनी ही अधिक प्रचंड ऊष्मीय गति होगी और उतना ही अणुओं का क्षेत्र के साथ रेखाबद्ध होना दुष्कर होगा । नियत ताप पर चुम्बकीय क्षेत्र की तीव्रता में वृद्धि के साथ चुम्बकन तीव्रता में वृद्धि होगी तथा नियत चुम्बकीय क्षेत्र के लिए ताप में वृद्धि से चुम्बकन तीव्रता में ह्रास होगा।
क्यूरी (Curie ) ने 1895 में प्रयोगों के आधार पर ज्ञात किया कि अनेक पदार्थों के लिए चुम्बकन M, चुम्बकीय क्षेत्र की तीव्रता B के अनुक्रमानुपाती व ताप T के व्युत्क्रमानुपाती होता है, अर्थात्
M = CB/T
जहाँ C क्यूरी नियतांक है।
क्यूरी के नियमानुसार चुम्बकन चुम्बकीय क्षेत्र में वृद्धि व ताप में कमी के साथ अनिश्चित रूप से वृद्धि करेगा, जो संभव नहीं है, क्योंकि M का मान एक अधिकतम (संतृप्त ) मान तक ही जा सकता है जब समस्त आण्विक चुम्बक चुम्बकन क्षेत्र के समान्तर संरेखित हो जायें ।
लांजेवां (Langevin) ने 1905 में अनुचुम्बकन का एक सिद्धान्त विकसित किया जो उन तंत्रों के लिए सीमित है जिनमें अणुओं के मध्य पारस्परिक क्रियाओं की उपेक्षा की जा सकती हो। अतः यह अनिवार्यतः अनुचुम्बकीय गैस का सिद्धान्त है परन्तु इसके परिणाम अनेक द्रव एवं ठोसा पदार्थों के लिए भी यथार्थ सिद्ध होते हैं।
अनुचुम्बकीय गैस के एक प्रतिदर्श पर विचार कीजिये जिसके प्रत्येक अणु का चुम्बकीय आघूर्ण है तथा जिसे फ्लक्स घनत्व B के चुम्बकीय क्षेत्र में रखा गया है। यदि किसी आण्विक चुम्बक के चुम्बकीय आघूर्ण ॥ व चुम्बकीय क्षेत्र B की दिशा के मध्य कोण 8 है तो उस पर कार्यरत बल आघूर्ण होगा-
τ = uB sinθ
तथा इस स्थिति में आण्विक चुम्बक की स्थितिज ऊर्जा होगी-
ω =- μВ cosθ
μ
जहाँ θ = 90° की स्थिति को निर्देश स्थिति माना गया है। चुम्बकीय ऊर्जा में उसकी गतिज ऊर्जा या अन्य आंतरिक ऊर्जा सम्मिलित नहीं होती है अतः केवल चुम्बकीय ऊर्जा पर विचार करते हुए संवितरण फलन होगा-
Z = Σ exp – (-uB cos θ /kT)]

अर्थात् दुर्बल क्षेत्रों व उच्च तापों पर परिणाम क्यूरी के नियम के अनुरूप प्राप्त होता है तथा क्षेत्र की प्रबलता बढ़ने व ताप घटने पर पदार्थ संतृप्तता क ओर उपगमन करता है, जैसे कि चित्र (6.12-1) में प्रदर्शित है।’
क्वान्टम यांत्रिकी के सिद्धान्तों के फलस्वरूप दो परिवर्तन अपेक्षित हैं :
(i) अणु का प्रभावी चुम्बकीय आघूर्ण इलेक्ट्रॉनों की संख्या एवं व्यवस्था से निर्धारित होता है।
(ii) अणु के चुम्बकीय आघूर्ण की कोई भी यादृच्छिक दिशा न होकर केवल कुछ निश्चित दिशायें ही अनुमत
हैं। यह प्रभाव आकाशीय क्वांटीकरण (space quantization) कहलाता है।